Mjerenja sposobnosti tenzorske analize T20 u reakciji fragmentacije deuterona u pione pod nultim kutom i razvoj softvera za sustave prikupljanja podataka instalacija na polariziranim zrakama. Izvor atomskog vodika i deuterija s nuklearnim

Fizičari imaju naviku uzeti najjednostavniji primjer fenomena i nazvati ga “fizikom”, a složenije primjere prepustiti na milost i nemilost drugim znanostima, recimo primijenjenoj matematici, elektrotehnici, kemiji ili kristalografiji. Čak je i fizika čvrstog stanja za njih samo "polufizika", jer se tiče previše posebnih pitanja. Zbog toga ćemo mnoge zanimljivosti u našim predavanjima izostaviti. Na primjer, jedno od najvažnijih svojstava kristala i većine tvari općenito je njihova električna,
polarizabilnost je različita u različitim smjerovima. Ako primijenite električno polje u bilo kojem smjeru, atomski naboji će se malo pomaknuti i pojavit će se dipolni moment; veličina ovog momenta jako ovisi o smjeru primijenjenog polja. I ovo je, naravno, komplikacija. Kako bi si olakšali život, fizičari razgovor počinju posebnim slučajem kada je polarizabilnost jednaka u svim smjerovima. A druge slučajeve ostavljamo drugim znanostima. Stoga nam za naša daljnja razmatranja uopće neće trebati ono o čemu ćemo govoriti u ovom poglavlju.

Tenzorska matematika posebno je korisna za opisivanje svojstava tvari koja se mijenjaju sa smjerom, iako je ovo samo jedan primjer njezine upotrebe. Budući da većina vas nema namjeru postati fizičari, već namjeravate studirati stvaran u svijetu gdje je ovisnost o smjeru vrlo jaka, tada ćete prije ili kasnije trebati koristiti tenzor. Dakle, kako ovdje ne biste imali prazninu, ispričat ću vam o tenzorima, iako ne baš detaljno. Želim da vaše razumijevanje fizike bude što potpunije. Elektrodinamika npr. imamo kompletno završen kolegij; potpun je kao bilo koji tečaj o elektricitetu i magnetizmu, čak i institutski tečaj. Ali naša mehanika nije gotova, jer kada smo je proučavali, vi još niste bili tako čvrsti u matematici i nismo mogli raspravljati o odjeljcima kao što su načelo najmanjeg djelovanja, Lagrangiani, Hamiltonijani itd., koji predstavljaju najvišeelegantan način opisi mehanike. Međutim, kompletan set zakoni još uvijek imamo mehaniku, s izuzetkom teorije relativnosti. U istoj mjeri kao elektricitet i magnetizam, završili smo mnoge dijelove. Ali nikada nećemo završiti kvantnu mehaniku; ipak treba ostaviti nešto za budućnost! Pa ipak, sada biste trebali znati što je tenzor.

U pogl. 30 naglasili smo da su svojstva kristalne tvari različita u različitim smjerovima – kažemo da je anizotropan. Promjena induciranog dipolnog momenta s promjenom smjera primijenjenog električnog polja samo je jedan primjer, ali to je onaj koji ćemo uzeti kao primjer tenzora. Pretpostavljamo da je za dani smjer električnog polja inducirani dipolni moment po jedinici volumena P proporcionalan primijenjenoj jakosti polja E. (Za mnoge tvari s ne prevelikim E ovo je vrlo dobra aproksimacija.) Neka je konstanta proporcionalnosti biti α . Sada želimo razmotriti tvari koje imaju α ovisi o smjeru primijenjenog polja, npr. poznat ti kristal turmalina koji daje dvostruku sliku kad gledaš kroz njega.

Pretpostavimo da smo otkrili da je za neki odabrani kristal električno polje E 1 usmjereno duž osi X, daje polarizaciju P 1 usmjerenu duž iste osi, i samapo veličini jednak njemu električno polje E 2 usmjereno duž osi y, dovodi do neke druge polarizacije P 2, također usmjerene duž osi u.Što se događa ako se električno polje primijeni pod kutom od 45°? Pa, budući da će to jednostavno biti superpozicija dvaju polja usmjerenih duž osi x I y, tada je polarizacija P jednaka zbroju vektora P 1 i P 2, kao što je prikazano na sl. 31.1, A. Polarizacija više nije paralelna sa smjerom električnog polja. Nije teško razumjeti zašto se to događa. U kristalu postoje naboji koje je lako pomicati gore-dolje, ali koje je vrlo teško pomaknuti u stranu. Ako se sila primjenjuje pod kutom od 45°, ti se naboji lakše pomiču prema gore nego u stranu. Kao rezultat ove asimetrije unutarnjih elastičnih sila, gibanje nije u smjeru vanjske sile. Naravno, kut od 45° nije istaknut. To je izazvalo polarizaciju Ne usmjeren duž električnog polja, vrijedi i općenito. Prije toga smo jednostavno imali "sreću" odabrati takve sjekire x I y, za koju je polarizacija P bila usmjerena duž polja E. Kad bi se kristal zarotirao u odnosu na koordinatne osi, tada bi električno polje E 2 usmjereno duž osi y izazvalo polarizaciju i duž osi y, i duž osi X. Na sličan način, polarizacija P uzrokovana poljem usmjerenim duž os X, također bi volio X-, i y-komponente. Tako umjesto fig. 31.1, A dobili bismo nešto slično sl. 31.1, b. Ali unatoč svim ovim komplikacijama, veličina polarizacija P za bilo koje polje E još uvijek je proporcionalna njegovoj veličini.

Razmotrimo sada opći slučaj proizvoljne orijentacije kristala u odnosu na koordinatne osi. Električno polje usmjereno duž osi X, daje polarizaciju P s komponentama na sve tri osi, tako da možemo pisati

Ovim samo želim reći da je električno polje usmjereno duž osi X, stvara polarizaciju ne samo u ovom smjeru, već dovodi do tri komponente polarizacije R x,RU I P z, od kojih je svaki proporcionalan E x. Nazvali smo koeficijente proporcionalnosti a xx, a yx i a zx(prva ikona govori o kojoj komponenti je riječ, a druga se odnosi na smjer električnog polja).

Slično, za polje usmjereno duž osi y, možemo pisati

a za polje u z-smjeru

Zatim kažemo da polarizacija linearno ovisi o polju; pa ako imamo električno polje E s komponentama x I y, tada će x-komponenta polarizacije P biti zbroj dva R x, definirana jednadžbama (31.1) i (31.2), ali što ako E ima komponente u sva tri smjera x, y i z, tada komponente polarizacije P moraju biti zbroj odgovarajućih članova u jednadžbama (31.1), (31.2) i (31.3). Drugim riječima, P je zapisano u obliku

Dielektrična svojstva kristala u potpunosti su opisana s devet veličina (α xx, α xy,α xz, α yz , ...), što se može napisati kao simbol α ¡j. (indeksi ja I j zamijeni jedno od tri slova: x, y ili z.) Proizvoljno električno polje E može se rastaviti na komponente E x, E y I Ez. Znajući ih, možete koristiti koeficijente α ¡j i pronađite P x, P y I P z, koji zajedno daju ukupnu polarizaciju P. Skup od devet koeficijenata α ¡j nazvao tenzor- u ovom primjeru tenzor polarizabilnosti. Baš kao tri količine (E x, E y,Ez) "tvore vektor E", a kažemo da devet veličina (α xx, α hu,...) “tvore tenzor α ¡j ».

Fizičari imaju naviku uzeti najjednostavniji primjer fenomena i nazvati ga “fizikom”, a složenije primjere prepustiti na milost i nemilost drugim znanostima, recimo primijenjenoj matematici, elektrotehnici, kemiji ili kristalografiji. Čak je i fizika čvrstog stanja za njih samo "polufizika", jer se tiče previše posebnih pitanja. Zbog toga ćemo mnoge zanimljivosti u našim predavanjima izostaviti. Na primjer, jedno od najvažnijih svojstava kristala i većine tvari općenito jest da je njihova električna polarizabilnost različita u različitim smjerovima. Ako primijenite električno polje u bilo kojem smjeru, atomski naboji će se malo pomaknuti i stvoriti dipolni moment; veličina ovog momenta jako ovisi o smjeru primijenjenog polja. I ovo je, naravno, komplikacija. Kako bi si olakšali život, fizičari razgovor počinju posebnim slučajem kada je polarizabilnost jednaka u svim smjerovima. A druge slučajeve ostavljamo drugim znanostima. Stoga nam za naša daljnja razmatranja uopće neće trebati ono o čemu ćemo govoriti u ovom poglavlju.

Tenzorska matematika posebno je korisna za opisivanje svojstava tvari koja se mijenjaju sa smjerom, iako je ovo samo jedan primjer njezine upotrebe. Budući da većina vas neće postati fizičari, već namjeravate raditi u stvarnom svijetu, gdje je ovisnost o smjeru vrlo jaka, prije ili kasnije morat ćete koristiti tenzor. Dakle, kako ovdje ne biste imali prazninu, ispričat ću vam o tenzorima, iako ne baš detaljno. Želim da vaše razumijevanje fizike bude što potpunije. Elektrodinamika npr. imamo kompletno završen kolegij; potpun je kao bilo koji tečaj o elektricitetu i magnetizmu, čak i institutski tečaj. Ali naša mehanika nije gotova, jer kada smo je proučavali, još niste bili tako solidni u matematici i nismo mogli raspravljati o odjeljcima kao što su načelo najmanjeg djelovanja, Lagrangiani, Hamiltonijani itd., koji predstavljaju najelegantniji način opisa mehanika. Međutim, još uvijek imamo kompletan skup zakona mehanike, s izuzetkom teorije relativnosti. U istoj mjeri kao elektricitet i magnetizam, završili smo mnoge dijelove. Ali nikada nećemo završiti kvantnu mehaniku; ipak treba ostaviti nešto za budućnost! Pa ipak, sada biste trebali znati što je tenzor.

U pogl. 30 naglasili smo da su svojstva kristalne tvari različita u različitim smjerovima – kažemo da je anizotropna. Promjena induciranog dipolnog momenta s promjenom smjera primijenjenog električnog polja samo je jedan primjer, ali to je onaj koji ćemo uzeti kao primjer tenzora. Pretpostavljamo da je za dati smjer električnog polja inducirani dipolni moment po jedinici volumena proporcionalan primijenjenoj jakosti polja. (Za mnoge tvari, ako nisu prevelike, ovo je vrlo dobra aproksimacija.) Neka konstanta proporcionalnosti bude . Sada želimo razmotriti tvari koje ovise o smjeru primijenjenog polja, na primjer kristal turmalina koji poznajete, a koji daje dvostruku sliku kada gledate kroz njega.

Pretpostavimo da smo otkrili da za neki odabrani kristal električno polje usmjereno duž osi daje polarizaciju usmjerenu duž iste osi, a električno polje iste veličine usmjereno duž osi dovodi do neke druge polarizacije također usmjerene duž osi Što se događa ako se električno polje primijeni pod kutom od 45°? Pa, budući da će to jednostavno biti superpozicija dvaju polja usmjerenih duž osi i , tada je polarizacija jednaka zbroju vektora i , kao što je prikazano na sl. 31.1, a. Polarizacija više nije paralelna sa smjerom električnog polja. Nije teško razumjeti zašto se to događa. U kristalu postoje naboji koje je lako pomicati gore-dolje, ali koje je vrlo teško pomaknuti u stranu. Ako se sila primjenjuje pod kutom od 45°, ti se naboji lakše pomiču prema gore nego u stranu. Kao rezultat ove asimetrije unutarnjih elastičnih sila, gibanje nije u smjeru vanjske sile.

sl. 31.1. Adicija vektora polarizacije u anizotropnom kristalu.

Naravno, kut od 45° nije istaknut. Činjenica da inducirana polarizacija nije usmjerena duž električnog polja vrijedi iu općem slučaju. Prije toga smo jednostavno imali “sreću” izabrati takve osi i za koje je polarizacija bila usmjerena duž polja. Ako bi se kristal rotirao u odnosu na koordinatne osi, tada bi električno polje usmjereno duž osi izazvalo polarizaciju i duž osi i duž osi. Isto tako, polarizacija uzrokovana poljem usmjerenim duž osi također bi imala obje - i - komponente. Tako umjesto fig. 31.1, i dobili bismo nešto slično Sl. 31.1, b. Ali unatoč svoj ovoj složenosti, količina polarizacije za bilo koje polje još uvijek je proporcionalna njegovoj veličini.

Razmotrimo sada opći slučaj proizvoljne orijentacije kristala u odnosu na koordinatne osi. Električno polje usmjereno duž osi daje polarizaciju s komponentama duž sve tri osi, pa možemo napisati

Ovime samo želim reći da električno polje usmjereno duž osi stvara polarizaciju ne samo u ovom smjeru, ono dovodi do tri komponente polarizacije, a svaka od njih je proporcionalna. Koeficijente proporcionalnosti nazvali smo , i (prva ikona označava o kojoj komponenti je riječ, a druga se odnosi na smjer električnog polja).

Slično, za polje usmjereno duž osi možemo pisati

a za polje u -smjeru

Zatim kažemo da polarizacija linearno ovisi o polju; dakle, ako imamo električno polje s komponentama i , tada će -komponenta polarizacije biti zbroj dva, definirana jednadžbama (31.1) i (31.2), ali ako ima komponente u sva tri smjera i , tada komponente polarizacije trebaju biti zbroj odgovarajućih članova u jednadžbama (31.1), (31.2) i (31.3). Drugim riječima, zapisano je u obrascu

UDC 539.18

DIFERENCIJALNI PRESJEK I SNAGA ANALIZE VEKTORA ELASTIČNE DP REAKCIJE RASPRIJENJA NA ENERGIJI OD 2 GeV

A.A. Terehin1),2)*, V.V. Glagolev2), V.P. Ladygin2), N.B. Ladygina2)

1) Belgorodsko državno sveučilište, St. Studencheskaya, 14, Belgorod, 308007, Rusija 2) Zajednički institut za nuklearna istraživanja, ul. Joliot-Curie, b, Dubna, 141980, Rusija, *e-mail: [e-mail zaštićen]

Anotacija. Prikazani su rezultati mjerenja i postupak obrade podataka o kutnoj ovisnosti vektorske analitičke moći Ay i presjeka za reakciju elastičnog dp raspršenja pri energiji od 2 GeV. Dobiveni rezultati dobro se slažu s međunarodnim eksperimentalnim podacima i teorijskim proračunima izvedenim u okviru relativističkog modela višestrukog raspršenja.

Ključne riječi: elastično dp raspršenje, diferencijalni presjek, sposobnost analize.

Uvod

U vezi s aktivnim proučavanjem prirode nuklearnih sila i nenukleonskih stupnjeva slobode, nedavno je uvelike porastao interes za najjednostavnije nuklearne reakcije i njihove polarizacijske karakteristike. Proučavanje polarizacijskih učinaka nužno je za rješavanje mnogih suvremenih problema u nuklearnoj fizici i fizici čestica. Struktura lakih jezgri intenzivno se proučavala u posljednjih nekoliko desetljeća pomoću elektromagnetskih i hadronskih sondi. Prikupljena je značajna količina eksperimentalnih podataka o strukturi spina lakih jezgri na malim međunukleonskim udaljenostima. Reakcije p(d,p)d, 3He(d,p)4He ili 3Iv(^, 3^)^ najjednostavniji su procesi s velikim prijenosom količine gibanja. Mogu se koristiti kao alat za proučavanje strukture deuterona i 3^, kao i mehanizama međudjelovanja nukleona na malim udaljenostima.

Deuteron ima spin od 1, što pruža brojne mogućnosti za provođenje brojnih polarizacijskih eksperimenata koji daju nove informacije o ponašanju različitih neovisnih promatrača. Za razliku od statičkih svojstava deuterona (energija vezanja, srednji kvadratni radijus, magnetski moment), njegova je struktura na malim udaljenostima mnogo slabije proučavana. Komponente visokog momenta u valnim funkcijama deuterona odgovaraju području malih međunukleonskih udaljenosti (g^m< 1 Фм), где нуклоны уже заметно перекрываются и теряют свою индивидуальность. Изучение поведения поляризационных наблюдаемых, чувствительных к спиновой структуре дейтрона на малых межнуклонных расстояниях, позволит

dobiti podatke o manifestaciji nenukleonskih stupnjeva slobode i relativističkih učinaka.

Posljednjih godina provedeno je nekoliko studija o polarizacijskim opservablama dp-elastičnog odgovora raspršenja u različitim energetskim područjima. Cilj istraživanja je proučavanje polarizacijskih observabli na srednjim i visokim energijama. Za 270 MeV dobiveni su podaci o presjeku reakcije, koeficijentima prijenosa polarizacije s deuterona na proton Kt, analitičkim sposobnostima vektora deuterona Au i tenzora A^ te polarizacije Ry. Poprečni presjek i moć vektorske analize dobro su opisani Faddeev izračunima temeljenim na novim MM potencijalima, koristeći Taxon-Melbourne tronukleonsku silu. S druge strane, sposobnost tenzorske analize Au, koeficijenti prijenosa K^ i polarizacija Ry nisu opisani ovim izračunima. Također za 270 MeV, dobiveni su podaci o presjeku, Ay i A^ za kutni raspon u cm. Usporedba s Faddeevljevim izračunima pokazuje dobro slaganje svih komponenti analitičkih sposobnosti. Primjetno je odstupanje u presjeku (30%) u blizini kuta β* = 120°.

Riža. 1. Distribucija događaja po kutu raspršenja u*

S povećanjem energije, relativistički efekti i nenukleonski stupnjevi slobode počinju igrati sve važniju ulogu. Drugi važan aspekt je da su analitičke sposobnosti reakcije dovoljno važne za izvođenje učinkovite polarimetrije u širokom rasponu energija deuterona. Nedavno su dobiveni podaci o analitičkim sposobnostima Ay i A^ na 880 MeV u kutnom području od 60°< в* < 140° .

1. Eksperimentirajte

Prikupljanje podataka provedeno je nizom eksperimenata u vodikovoj komori od 100 cm izloženoj ekstrahiranom snopu deuterona iz sinkrofazotrona s energijom od 2 GeV. Korištenje komora s mjehurićima je vrijedno spomena jer se promatranje može provesti u uvjetima geometrije 4p. Karakteristična značajka vodikove komore je ta

ta interakcija se događa samo s protonima (tzv. čista meta). Osim toga, kamera se nalazi u magnetskom polju, što pomaže u identificiranju mase sekundarnih čestica.

Riža. 2. Distribucije po azimutnom kutu p za različite kutove

Polarisov izvor polariziranih deuterona dao je deuteronima teorijske vrijednosti vektorske i tenzorske polarizacije: (Pz, Pzz) = (+2/3, 0), (-2/3, 0) - polarizirani modovi i (0, 0 ) - nepolarizirana moda. Ta su se stanja izmjenjivala u ciklusima akceleratora, a odgovarajuće oznake su se prenosile na opremu za snimanje kamere. Događaji su odabrani na stolovima za promatranje i izmjereni na poluautomatskim strojevima i HPD stroju u JINR-u. Matematička obrada provedena je pomoću prilagođenih CERN-ovih programa THRESH (geometrijska rekonstrukcija) i GRIND (kinematička identifikacija), kao i niza pomoćnih programa za odabir reakcija i bilježenje rezultata na DST (total results tape). Događaji su klasificirani prema rezultatima programa kinematičke identifikacije (GRIND) korištenjem podataka o procjeni gubitka ionizacije. Servisne informacije potrebne za naknadnu obradu utisnute su u svaki kadar filma pomoću informativne ploče. Konkretno, pri radu u snopu polariziranih deuterona, informacije o stanju polarizacije koje su dolazile u svakom ciklusu ubrzanja iz izvora polariziranih čestica "POLARIS" bile su utisnute u kodiranom obliku. U našem slučaju - vektor. Ove su informacije pohranjene za svaki događaj i na DST.

Polarizacija deuterona izračunata je iz analize azimutalne asimetrije trzajnih nukleona tijekom kvazi-slobodnog raspršenja na protonskoj meti. Analiza je provedena kako za sve događaje tako i za događaje u području malih odaslanih impulsa.

sove (do< 0.065 ОеУ/с), т.к. в последней дейтронная и нуклонная векторные поляризации приблизительно равны. Полученное значение дейтронной поляризации равнялось Р? = 0.488 ± 0.061 .

2. Obrada podataka

Vrijednosti za sposobnost vektorske analize Au pronađene su obradom događaja koji odgovaraju različitim stanjima polarizacije snopa deuterona (modovi polarizacije 1 i 2 odgovaraju takvim stanjima). Raspodjela kuta raspršenja b* u sustavu središta mase prikazana je na sl. 1.

Riža. 3. Distribucija vrijednosti R preko azimutalnog kuta p za vrijednosti kuta raspršenja od 12°< в < 14°

Radni dio spektra podijeljen je na uzastopne intervale (binove). Broj događaja u svakom intervalu normaliziran je na širinu posljednjeg. Za svaki interval konstruirana je distribucija na temelju azimutalnog kuta rijeke. Za male kutove raspršenja b*, gubici događaja su značajni (Sl. 2), zbog činjenice da u fazi promatranja tragovi trzajnih protona s momentima manjim od 80 MeV/c više nisu vidljivi u komori. Osim toga, postoje azimutni gubici povezani s optikom kamere. U ovoj regiji isključeni su intervali koji odgovaraju izgubljenim događajima. Eliminacija po intervalima provedena je simetrično u odnosu na vrijednosti p = 0° i p = 180°. Preostali događaji korišteni su za izračun diferencijalnog presjeka i snage analize.

Za svaki odabrani interval duž kuta izračunata je vrijednost R:

gdje su N1 i N2 brojevi događaja za vrijednosti načina vrtnje 1 i 2, redom. Dobiveni podaci aproksimirani su funkcijom vidar0+p1 v(p). Na sl. 3, kao

Kao primjer, raspodjela po azimutnom kutu data je za kutove od 12°< в* < 14° в с.ц.м.

Za svaki interval raspodjele preko β* dobivene su vrijednosti parametara p0 i p1 aproksimacijske funkcije p0 + p1 w(p). Parametar p0 ima značenje tzv. lažne asimetrije. Procijenjena vrijednost lažne asimetrije, dobivena aproksimacijom vrijednosti parametra p0, ne prelazi 5% i iznosi p0 = -0,025±0,014. Parametar p1 je povezan sa sposobnošću analize izraza:

Riža. 4. Sposobnost analize Ay reakcije dp-elastičnog raspršenja pri energiji od 2 GeV.

Puni simboli su rezultati ovog eksperimenta, otvoreni simboli su podaci dobiveni u ANL-u. Linija - rezultati proračuna u okviru modela višestrukog raspršenja

Dobivene vrijednosti za sposobnost vektorske analize y prikazane su na slici. 4. Slažu se s dovoljnom točnošću s podacima dobivenim u ANL-u i s teorijskim proračunima.

Za izračun reakcijskog presjeka za dp-elastično raspršenje korišteni su događaji dobiveni iz polariziranih i nepolariziranih deuteronskih zraka. Provedena je analiza kosinusne distribucije kuta raspršenja b* u sustavu središta mase. Za svaki interval Dv* uzet je odgovarajući interval A cos v* (sl. 5,6). Zatim je provedena normalizacija na širinu intervala A cos in*. Presjek reakcije izračunat je pomoću formule:

gdje je vektorska polarizacija snopa py = 0,488 ± 0,061.

gdje je A = 0,0003342 ± 0,0000007 [mb/događaj] milibarnski ekvivalent događaja, A cos b* je širina intervala u distribuciji broja događaja prema kosinusu kuta raspršenja b*.

Riža. B. Distribucija događaja po kutu raspršenja O*

Riža. b. Distribucija događaja prema cos O*

Povećanjem kuta raspršenja b* smanjuje se odstupanje od izotropije. Pri β* > 20° raspodjela postaje izotropna. U raspodjeli po azimutnom kutu p isključeni su spremnici koji odgovaraju izgubljenim događajima. Isključivanje je provedeno unutar istih granica kao i kod izračuna analitičke sposobnosti Ay.

Riža. 7. Diferencijalni presjeci u cm. Puni simboli - rezultati ovog eksperimenta, otvoreni simboli - podaci iz rada, puna linija - rezultati

teorijski proračuni

Uspoređene su dobivene vrijednosti presjeka reakcije ovisno o kutu b*

svjetskih podataka, kao i s teorijskim proračunima izvedenim u okviru relativističkog modela višestrukog raspršenja i, kao što se može vidjeti na Sl. 7 se dobro slažu.

Zaključak

Dobivene su vrijednosti vektorske analitičke sposobnosti i presjeka za reakciju elastičnog dp raspršenja pri energiji od 2 GeV u kutnom području od 10°< в* < 34° в с.ц.м. Проведено сравнение с мировыми данными и с теоретическими расчетами, выполненными в рамках релятивистской модели многократного рассеяния. Выявлено хорошее согласие теоретических и экспериментальных значений.

Književnost

1. Day D. et al. // Phys.Rev.Lett. - 1979. - 43. - Str.1143.

2. Lehar F. // RNP: od stotina MeV do TeV. 2001. V. 1. Str. 36.

3. Sakai H. i sur. Precizno mjerenje dp elastičnog raspršenja pri 270 MeV i učinak tronukleonske sile // Phys Rev Lett. - 2000. - 162. - Str.143.

4. Coon S.A. et.al. // Nucl.Phys. - 1979. - A317. - Str.242.

5. Sakamoto N. i sur. Mjerenje vektorske i tenzorske analitičke moći za dp elastično raspršenje pri Ed = 270 MeV // Phys. Lett. - 1996. - B.367. - Str.60-64.

6. Kurilkin P.K. et al. Mjerenje vektorske i tenzorske analitičke moći u dp elastičnom raspršenju pri energiji od 880 MeV // European Physical Journal. Posebne teme. - 2008. -162. - Str.137-141.

7. Anishchenko, et al. AIP Conf. Proc. - 95 (1983). - Str.445.

8. CERN T.C.Program Library, sec. MLAT, 1.3. - 1966 (prikaz).

9. CERN T.C.Program Library, sec. GRIND, 30.10. - 1968. (prikaz).

10. Glagolev V.V. et al. Vjerojatnost D-stanja deuterona // Zeitchrift fur Physik. - 1996. - A 356. - P.183-186.

11. Glagolev V.V. Optika metarske komore s mjehurićima vodika // Preprint JINR-a.

12. Haji Saica M. // Phys. vlč. - 1987. - C36. - Str.2010.

13. Ladygina N.B. Mjerenje vektorske i tenzorske analitičke moći u dp elastičnom raspršenju pri energiji od 880 MeV // European Physical Journal. Posebne teme. - 2008. - 162. -P.137-141.

14. Bugg D.V. et al. Ukupni presjeci nukleon-nukleon od 1,1 do 8 GeV/c // Phys. vlč. Lett. - 1996. - 146. - P.980-992.

15. Bennett G. W. i sur. Proton-deuteron raspršenje na 1 BeV // Phys. vlč. Lett. - 1976. - 19. -P.387-390.

DIFERENCIJALNI PRESJEK I SNAGA ANALIZE VEKTORA U D-P ELASTIČNOM RASPRŠANJU NA 2,0 GeV A.A. Terehin 1)’2)*, V.V. Glagolev2), V.P. Ladygin2), N.B. Ladygina2)

Belgorodsko državno sveučilište,

Studencheskaja St., 14, Belgorod, 308007, Rusija

2) Zajednički institut za nuklearna istraživanja,

Zholio-Kjuri St., 6, Dubna, 141980, Rusija, * e-mail: [e-mail zaštićen]

Sažetak. Prikazani su rezultati mjerenja kao i postupak obrade podataka o kutnoj ovisnosti vektorskih analitičkih snaga Ay i diferencijalnog presjeka za dp-elastično raspršenje pri Ed = 2 GeV. Dobiveni podaci dobro se slažu s postojećim podacima i teorijskim proračunima napravljenim u okviru relativističkog modela višestrukog raspršenja.

Ključne riječi: elastično dp-raspršenje, diferencijalni presjek, mogućnost analize.

480 rub. | 150 UAH | 7,5 USD ", MOUSEOFF, FGCOLOR, "#FFFFCC",BGCOLOR, "#393939");" onMouseOut="return nd();"> Disertacija - 480 RUR, dostava 10 minuta 24 sata dnevno, sedam dana u tjednu i praznicima

Isupov Aleksandar Jurijevič. Mjerenja sposobnosti analize tenzora T20 u reakciji fragmentacije deuterona u pione pod nultim kutom i razvoj softvera za sustave prikupljanja podataka instalacija na polariziranim zrakama: disertacija... kandidat fizikalnih i matematičkih znanosti: 01.04.16, 01.04. 01.- Dubna, 2005. - 142 str.: ilustr. RSL OD, 61 06-1/101

Uvod

I Postavljanje eksperimenta 18

1.1 Motivacija 18

1.2 Eksperimentalna postavka 20

1.3 Metodološka mjerenja i modeliranje 24

1.4 Organizacija i princip rada okidača 33

II softver 40

II.1 Uvodne napomene 40

II.2 Sustav za prikupljanje i obradu podataka qdpb 42

II.3 Konfigurabilni prikazi podataka i hardvera 56

II.4 Alati za prezentaciju podataka ovisni o sesiji. 70

II.5 DAQ sustav SPHERE 74

II. 6 Polarimetarski sustavi za prikupljanje podataka 92

III. Eksperimentalni rezultati i njihova rasprava 116

III.1 Analiza izvora sustavnih pogrešaka 116

III.2 Eksperimentalni podaci 120

Sh.3. Rasprava o eksperimentalnim podacima 127

Zaključak 132

Književnost 134

Uvod u rad

B.1 Uvod

U disertaciji su prikazani eksperimentalni rezultati mjerenja sposobnosti tenzorske analize Ggo u reakciji fragmentacije tenzorski polariziranih deuterona u kumulativne (podpražne) pione. Mjerenja je provela kolaboracija SPHERE na snopu tenzorski polariziranih deuterona u akceleratorskom kompleksu Laboratorija visoke energije Zajedničkog instituta za nuklearna istraživanja (LHE JINR, Dubna, Rusija). Proučavanje polarizacijskih observabli daje detaljnije, u usporedbi s reakcijama s nepolariziranim česticama, podatke o hamiltonijanu interakcije, reakcijskim mehanizmima i strukturi čestica koje sudjeluju u reakciji. Do danas je pitanje svojstava jezgri na udaljenostima manjim ili usporedivim s veličinom nukleona nedovoljno proučeno, kako s eksperimentalnog tako i s teorijskog gledišta. Od svih jezgri, deuteron je od posebnog interesa: prvo, to je jezgra koja se najviše proučava i s eksperimentalnog i s teorijskog gledišta. Drugo, za deuteron, kao najjednostavniju jezgru, lakše je razumjeti mehanizme reakcije. Treće, deuteron ima netrivijalnu strukturu spina (spin jednak 1 i kvadrupolni moment različit od nule), što pruža široke eksperimentalne mogućnosti za proučavanje vidljivih spina. Program mjerenja, u okviru kojeg su dobiveni eksperimentalni podaci prikazani u disertaciji, prirodan je nastavak istraživanja strukture atomskih jezgri u reakcijama s nastankom kumulativnih čestica pri sudaru nepolariziranih jezgri, kao i polarizacija koja se može uočiti u reakciji raspada deuterona. Eksperimentalni podaci prikazani u disertaciji omogućuju unaprjeđenje razumijevanja spinske strukture deuterona na malim međunukleonskim udaljenostima i nadopunjuju informacije o strukturi deuterona dobivene u eksperimentima s leptonskom sondom i proučavanjem reakcije raspada tenzorno polariziranih deuterona, te se stoga čine relevantnima. Do danas su podaci izneseni u disertaciji jedini, budući da su za provedbu ovakvog istraživanja potrebni snopovi polariziranih deuterona s energijom od nekoliko GeV, koji su trenutno iu sljedećih nekoliko

godine bit će dostupni samo u akceleratorskom kompleksu LHE JINR, gdje je prirodno nastaviti istraživanja u tom smjeru. Navedeni podaci dobiveni su u sklopu međunarodne suradnje, prezentirani na nizu međunarodnih konferencija, te objavljeni u stručnim časopisima.

Dalje u ovom poglavlju pružit ćemo informacije o kumulativnim česticama koje su potrebne za daljnju prezentaciju, definicije korištene u opisivanju polarizacijskih observabli, a također ćemo dati kratak pregled rezultata poznatih u literaturi o reakciji raspada deuterona.

B.2 Kumulativne čestice

Istraživanja zakonitosti rađanja kumulativnih čestica provode se od ranih sedamdesetih godina 20. stoljeća. Proučavanje reakcija s proizvodnjom kumulativnih čestica zanimljivo je jer daje informacije o ponašanju komponente visokog momenta (> 0,2 GeV/c) u fragmentirajućim jezgrama. Naznačeni veliki unutarnji momenti odgovaraju malim (xx > 1, gdje presjeci postaju vrlo mali.

Prije svega, definirajmo što će se dalje podrazumijevati pod pojmom "kumulativna čestica" (vidi, na primjer, reference tamo). Čestica S, rođen u reakciji:

Ar + AP -Ї- c + X, (1)

naziva se "kumulativnim" ako su ispunjena sljedeća dva uvjeta:

čestica c se rađa u kinematičkom području nedostupnom tijekom sudara slobodnih nukleona koji imaju isti moment po nukleonu kao A/ i jezgre AC u reakciji (1);

čestica S pripada području fragmentacije jedne od čestica koje se sudaraju, tj. mora se učiniti bilo

\YNa-Yc\^\YAn-Yc\., (2)

Gdje Yi je brzina odgovarajuće čestice z. Iz prvog uvjeta proizlazi da barem jedna od čestica koje se sudaraju mora biti jezgra. Iz drugog uvjeta jasno je da su čestice koje se sudaraju uključene u ovu definiciju asimetrično. U tom slučaju će se čestica koja je brzinom bliža kumulativnoj nazvati fragmentirajućom, a druga od čestica koje se sudaraju česticom na kojoj dolazi do fragmentacije. Obično se eksperimenti s rađanjem kumulativnih čestica provode na takav način da detektirana čestica leži izvan intervala brzine [Ul„, )%]. Kumulativna čestica se detektira ili u stražnjem dijelu (fragmentira metu) ili u prednja (fragmentira snop) hemisfera s dovoljno velikim zamahom. U ovom slučaju, drugi uvjet se svodi na zahtjev dovoljno velike energije sudara:

\UGore - US\ « \YAl~Yc\ = |U L// - Yc\ + \YAn-YAl\ . (4)

Iz eksperimentalnih podataka (vidi npr. , , , , , , , , ) proizlazi da za pokuse na fiksnoj meti oblik spektra kumulativnih čestica slabo ovisi o energiji sudara, počevši od energija upada čestice Th> 3-g-4 GeV. Ova izjava je ilustrirana na sl. 1, reproduciran iz rada, koji pokazuje ovisnosti o energiji upadnog protona: (b) omjer prinosa piona različitih predznaka 7r~/tr + i (a) inverzni parametar nagiba spektra T 0 za aproksimaciju Edcr/dp = Sehr (- T^/Tq) presjeci za proizvodnju kumulativnih piona mjereni pod kutom od 180. To znači da neovisnost oblika spektra o primarnoj energiji počinje s razlikom u brzinama sudarajućih se čestica. \Yau- YAl\ > 2.

Drugi utvrđeni obrazac je neovisnost spektra kumulativnih čestica o tipu čestice na kojoj dolazi do fragmentacije (vidi sliku 2).

Budući da se u disertaciji ispituju eksperimentalni podaci o fragmentaciji polariziranih deuterona u kumulativne pione, obrasci utvrđeni u reakcijama s proizvodnjom kumulativnih čestica (ovisnost o atomskoj masi fragmentirajuće jezgre, ovisnost o vrsti detektirane čestice itd.) ne treba detaljnije raspravljati. Po potrebi ih možete pronaći u recenzijama: , , , .

- h

h 40 ZO

M і-

Sadašnji eksperiment

O 7G*1TG"Í

+ -

Predstavite eksperiment v Referenca 6

Riža. 1: Ovisnost o energiji upadnog protona (TR) (a) inverzni parametar nagiba T 0 i (b) izlazni omjer tt~/tg + , integrirani počevši od energije piona od 100 MeV. Slika i podaci označeni kružićima preuzeti su iz . Podaci označeni trokutićima citirani su iz .

B.3 Opis polariziranih stanja čestica sa spinom 1

Radi lakšeg daljnjeg izlaganja, donosimo kratak pregled pojmova , , koji se koriste za opisivanje reakcija čestica sa spinom 1.

U uobičajenim eksperimentalnim uvjetima, skup čestica sa spinom (snop ili cilj) opisan je matricom gustoće R,čija su glavna svojstva sljedeća:

Normalizacija Sp(jo) = 1.

pustinjaštvo p = str + .

D-H"

.,- Sf

OKO - Da 4 -Pbw l

, . f,

" -" -. і.. -|-і-

Kumulativna varijabla ljestvice xS

Riža. 2: Ovisnost poprečnog presjeka za proizvodnju kumulativnih čestica o varijabli kumulativnog razmjera xS (57) (vidi paragraf III.2) za fragmentaciju snopa deuterona na različitim metama u pione pod nultim kutom. Crtež je preuzet iz rada.

3. Prosjek od operatera O se izračunava Kako (O) = Sp(Op).

Polarizacija skupa (točnije, snopa) čestica sa spinom 1/2 karakterizirana je smjerom i prosječnom vrijednošću spina. Što se tiče čestica sa spinom 1, treba razlikovati vektorsku i tenzorsku polarizaciju. Izraz "tenzorska polarizacija" znači da se za opis čestica sa spinom 1 koristi tenzor drugog ranga. Općenito, čestice sa spinom / opisuju se tenzorom ranga 21, pa za / > 1 treba razlikovati polarizacijske parametre 2., 3. reda itd.

Godine 1970. na 3. međunarodnom simpoziju o polarizacijskim fenomenima usvojena je tzv. Madisonova konvencija, koja posebno regulira oznake i terminologiju za polarizacijske pokuse. Prilikom snimanja nuklearne reakcije L(a,b)V Strelice su postavljene iznad čestica koje reagiraju u polariziranom stanju ili čije se polarizirano stanje promatra. Na primjer, oznaka 3 H(rf,n) 4 He znači da je nepolarizirana 3 H meta bombardirana polariziranim deuteronima d te da se uočava polarizacija nastalih neutrona.

Kada se govori o mjerenju polarizacije čestice b u nuklearnoj reakciji mislimo na proces A(a, b)B, oni. u ovom slučaju snop i meta nisu polarizirani. Parametri koji opisuju promjene u presjeku reakcije kada su snop ili meta (ali ne oboje) polarizirani nazivaju se analitičkim sposobnostima reakcije oblika A(a,b)B. Stoga, osim u posebnim slučajevima, treba jasno razlikovati polarizacije i analitičke sposobnosti, jer karakteriziraju različite reakcije.

Tipske reakcije A(a, b)B, A(a, b)B itd. nazivaju se reakcije prijenosa polarizacije. Parametri koji povezuju momente spina čestice b i čestice a, nazivaju se koeficijenti prijenosa polarizacije.

Pojam "spinske korelacije" primjenjuje se na eksperimente koji proučavaju reakcije oblika A(a,b)B I A(a, b)B, a u potonjem slučaju polarizacija obiju rezultirajućih čestica mora se mjeriti u istom događaju.

U eksperimentima sa snopom polariziranih čestica (mjerenja analitičkih sposobnosti) u skladu s Madisonskom konvencijom, os z vođen impulsom čestice snopa kjn, os y - Po Do(P x kvan(tj. okomito na reakcijsku ravninu), i os x moraju biti usmjerene tako da rezultirajući koordinatni sustav bude desnokretan.

Stanje polarizacije sustava čestica sa spinom ja može se u potpunosti opisati s (2/+1) 2 -1 parametrima. Dakle, za čestice sa spinom 1/2 postoje tri parametra pi oblikuju vektor R, koji se naziva vektor polarizacije. Izraz u smislu operatora spin 1/2, označen A, sljedeće:

Pi =gy,Z, (5)

pri čemu uglaste zagrade znače usrednjavanje po svim česticama skupa (u našem slučaju snopa). Apsolutna vrijednost R ograničeno \r\ 1. Ako nekoherentno pomiješamo n+ čestica u čistom spinskom stanju, t.j. potpuno polariziranih u nekom danom smjeru, a n_ čestica potpuno polariziranih u suprotnom smjeru, polarizacija će biti p =" + ^~ , ili

+ p = N + ~N_, (6)

ako pod N + = PP+ P _ i JV_ = ~jf^- razumjeti udio čestica u svakom od dva stanja.

Budući da je polarizacija čestica sa spinom 1 opisana tenzorom, njezin prikaz postaje kompliciraniji i manje jasan. Parametri polarizacije su neke vidljive veličine

spin operator 1, S. Dva različita skupa definicija koriste se za odgovarajuće polarizacijske parametre - Kartezijeve tenzorske momente ri rts i spin tenzora tjsq. U kartezijevim koordinatama, prema Madisonskoj konvenciji, parametri polarizacije definirani su kao

Pi= (Si)(vektorska polarizacija), (7)

pij- -?(SiSj.+ SjSi)- 25ij(polarizacija tenzora), (8)

Gdje S- operator spin 1, i J= x,y,z. Jer

S(S+1).= 2 , (9)

imamo vezu

Rhh + Ruu + Pzz = 0 (10)

Dakle, polarizaciju tenzora opisuje pet neovisnih veličina (strzx, Ruh, Rxy, strxz, Pyz)-> koji, zajedno s tri komponente vektora polarizacije, daje osam parametara za opisivanje polariziranog stanja čestice sa spinom 1. Odgovarajuća matrica gustoće može se napisati kao:

P = \i^ + \is + \vij(SiSj+ SjSi)).. (11)

Opis stanja polarizacije pomoću tenzora spina je prikladan jer su oni jednostavniji od Kartezijevih tenzora i transformiraju se rotacijom koordinatnog sustava. Tenzori spina međusobno su povezani sljedećom relacijom (vidi):

hq~ N(fc i9i fc 2&|fcg)4 w ,4 2(ft , (12)

Gdje (kiqik 2 q2\kq) ~ Clebsch-Gordanovi koeficijenti, i N- koeficijent normalizacije odabran tako da je uvjet zadovoljen

Sp.(MU) = (^ + 1)^,^ (13)

Najniži momenti vrtnje su:

І 11 = 7^ (^ + ^y) " (14)

t\ -\ = -^(Sx-jeg) .

Za vrtnju/indeks Do pokreće vrijednosti od 0 do 21, a |d| j. Negativne vrijednosti q može se odbaciti jer postoji veza tk _ q = (-1)41 + $№ spin 1 momenti sfernog tenzora definirani su kao

t\\ ~ ~*-(Sx ) (vektorska polarizacija),

tii.= -&((Ss+iSy)Sg.+ Sx(Sx+iSg)) ,

hi = 2 ((Sx+iSy) 2 ) (tenzorska polarizacija).

Dakle, vektorsku polarizaciju opisuju tri parametra: realna do i sveobuhvatan "tu, i tenzorska polarizacija - pet: realni I20 i kompleksni I2b ^22-

Zatim, razmatramo situaciju kada spinski sustav ima aksijalnu simetriju u odnosu na C os (oznaka z ostaviti za koordinatni sustav povezan s reakcijom koja se razmatra, kao što je gore opisano). Ovaj konkretan slučaj je zanimljiv jer zrake iz izvora polariziranih iona obično imaju aksijalnu simetriju. Zamislimo takvo stanje kao nekoherentnu smjesu koja sadrži razlomak N+čestice sa spinovima duž, razlomak N-čestica sa spinovima duž - i udio JVo čestica sa spinovima jednoliko raspoređenim duž pravaca u ravnini okomitoj na. U ovom slučaju samo su dva polarizacijska momenta snopa različita od nule, t na (ili sch) I t 2 Q(ili R#). Usmjerimo kvantizacijsku os duž osi simetrije C i zamijenimo i u oznaci s t i z by (". Očito je da je (*%) jednostavno jednako N + - iV_, a sukladno (15) i (7):

ty = \-(iV+-JV_) ili (17)

p = (N + - i\L) (vektorska polarizacija).

Iz (16) i (8) slijedi da

T2o = -^(l-3iVo) ili (18)

Ptf= (1 - 3iVo) (polarizacija ili poravnanje tenzora),

gdje se koristi da je (JV+ + i\L) = (1 - iV 0).

Ako nedostaju svi momenti 2. reda (N 0 = 1/3), govore o čisto vektorskoj polarizaciji snopa. Maksimalne moguće vrijednosti polarizacije takve zrake

tii" = yfifi ili C 19)

pmax. _ 2/3 (čista vektorska polarizacija).

Za slučaj čisto tenzorske polarizacije (tu = 0) iz jednadžbi (17) i (18) dobivamo

-u/2 2 ulje (20)

Donja granica odgovara Ne= 1, vrh - N+ ~ N_ = 1/2.

Općenito, os simetrije S, polarizirana zraka iz izvora može se orijentirati na bilo koji način u odnosu na koordinatni sustav xyz povezan s dotičnom reakcijom. Izrazimo spinske momente u ovom sustavu. Ako je orijentacija osi ( određen kutovima /3 (između osi z i C) i f(rotacija uključena - f oko osi z dovodi os C u ravninu yz), kako je prikazano na sl. 3, te u sustavu S, polarizacije zraka su jednake T\ 0 , t 20, tada su momenti tenzora u sustavu xyz su jednaki:

Vektorski momenti: Tenzorski momenti:

t 20 = y(3cos 2 /?- i) , (21)

ton = ^8 IP0ÊAko. do= " %T2 % Silljgcos/fe**",

g/2 g/2

U općem slučaju, nepromjenljivi odjeljak a = Edajdp reakcije A(a,b)B piše se kao:

Količine T)sch nazivaju se sposobnostima analiziranja reakcija. Madisonska konvencija preporučuje označavanje sposobnosti tenzorske analize kao Tkq (kuglasti) i AtoAC(kartezijanski). Četiri analitičke sposobnosti - vektor GTI i tenzor T 20, TG\ I Tii

Riža. 3: Orijentacija osi simetrije ( polarizirani snop u odnosu na koordinatni sustav xyz povezan s reakcijom xz- ravnina reakcije, /3 - kut između osi z(smjer upadne zrake) i rotacija za - f oko osi z pokreće osovinu; u avion yz.

- jesu vrijedi zbog očuvanja pariteta, a 7\ 0 = 0. Uzimajući u obzir ova ograničenja, jednadžba (22) ima oblik:

a = hrv, , , . Općenito, dobiveni eksperimentalni spektri su dobro opisani spektrima

tatorski mehanizam koji koristi općeprihvaćene VFD-ove, na primjer Reid ili Paris VFD-ove.

Riža. 5: Raspodjela nukleona prema relativnim momentima u deuteronu, ekstrahirana iz eksperimentalnih podataka za različite reakcije koje uključuju deuteron. Crtež je preuzet iz rada.

Dakle, sa Sl. 5 može se vidjeti da se raspodjele impulsa nukleona u deuteronu, izvučene iz podataka za reakcije: neelastično raspršenje elektrona na deuteronu, dobro slažu d(e,e")X, elastično proton-deuteron raspršenje natrag p(d,p)d, i kolaps deuterona. Osim unutarnjeg intervala pulsa Do Od 300 do 500 MeV/c podaci su opisani mehanizmom gledatelja pomoću pariškog VPD-a. Pozvani su dodatni mehanizmi kako bi se objasnile razlike u ovom području. Konkretno, uzimanje u obzir doprinosa ponovnog raspršenja piona u srednjem stanju , , omogućuje nam da na zadovoljavajući način opišemo podatke. Međutim, nesigurnost u izračunima je oko 50 % zbog nesigurnosti u poznavanju funkcije vrha iN, koji se osim toga u ovakvim proračunima mora poznavati izvan površine mase. Kako bi se objasnili eksperimentalni spektri, rad je uzeo u obzir činjenicu da za velike unutarnje momente (tj. male međunukleonske udaljenosti)

yaniy gostionica- 0,2/"Do) mogu se pojaviti nenukleonski stupnjevi slobode. Konkretno, u ovom je radu uvedena primjesa komponente šest kvarkova \6q),čija je vjerojatnost bila ~-4.%.

Stoga se može primijetiti da se, općenito, spektri protona dobiveni fragmentacijom deuterona u protone pod nultim kutom mogu opisati do unutarnjih momenta od ~ 900 MeV/c. U ovom slučaju, potrebno je ili uzeti u obzir dijagrame koji slijede nakon aproksimacije impulsa ili modificirati VFD uzimajući u obzir moguću manifestaciju nenukleonskih stupnjeva slobode.

Polarizacijske varijable za reakciju raspadanja deuterona osjetljive su na relativne doprinose VPD komponenti koje odgovaraju različitim kutnim momentima, tako da eksperimenti s polariziranim deuteronima daju dodatne informacije o strukturi deuterona i reakcijskim mehanizmima. Trenutačno postoje opsežni eksperimentalni podaci o sposobnosti analize tenzora T 2 O za reakciju raspada tenzorno polariziranih deuterona. Odgovarajući izraz u mehanizmu gledatelja dan je gore, vidi (30). Eksperimentalni podaci za T 2 q, dobiveni u radovima , , , , , , , , , prikazani su na sl. 6, iz koje je jasno da već počevši od unutarnjih momenta reda 0,2 H - 0,25 GeV/c, podaci nisu opisani općeprihvaćenim dvokomponentnim VFD-ovima.

Uzimanje u obzir interakcije konačnog stanja poboljšava slaganje s eksperimentalnim podacima do momenta reda veličine 0,3 GeV/c. Uzimanje u obzir doprinosa komponente šest kvarkova u deuteronu omogućuje opisivanje podataka do unutarnjih momenta reda veličine 0,7 GeV/c. Ponašanje T 2 O za impulse reda veličine 0,9 - b 1 GeV/c najbolje se slaže s proračunima u okviru QCD-a primjenom metode smanjenih nuklearnih amplituda, , uzimajući u obzir antisimetrizaciju kvarkova iz različitih nukleona.

Dakle, da rezimiramo gore navedeno:

Eksperimentalni podaci za presjek fragmentacije nepolariziranih deuterona u protone pod nultim kutom mogu se opisati u okviru nukleonskog modela.

Podaci za T20 do sada su opisivani samo korištenjem nenukleonskih stupnjeva slobode.

Metodička mjerenja i modeliranje

Mjerenja sposobnosti tenzorske analize G20 reakcije d + A - (0 - 0) + X fragmentacije relativističkih polariziranih deuterona u kumulativne pione provedena su na kanalu 4B sustava spore ekstrakcije Sinhrofazotrona LHE JINR. Kanal 4B nalazi se u glavnoj mjernoj dvorani kompleksa akceleratora (tzv. zgrada 205). Polarizirane deuterone stvorio je izvor POLIA-RIS, koji je opisan u.

Mjerenja su provedena pod sljedećim uvjetima: 1. vrijednost istezanja (vrijeme ekstrakcije) grede bila je 400-500 ms; 2. brzina ponavljanja 0,1 Hz; 3. intenzitet je varirao u rasponu od 1109 do 5109 deuterona po pražnjenju; 4. tenzorska polarizacijska vrijednost snopa deuterona bila je pzz 0,60-0,77, neznatno se mijenjajući (ne više od 10%, vidi) unutar zadane serije mjerenja, a vektorska polarizacijska primjesa bila je pz « 0,20 -=- 0 ,25 ; 5: kvantizacijska os za polarizaciju uvijek je bila usmjerena okomito; 6. Predviđena su tri stanja polarizacije - “+” (pozitivan predznak polarizacije), “-” (negativan predznak polarizacije), “0” (bez polarizacije), mijenjajući svaki ciklus akceleratora, tako da u tri uzastopna ciklusa snop imali različita stanja polarizacije. U prvoj seriji mjerenja, obavljenoj u ožujku 1995., mjerena je veličina vektorske i tenzorske polarizacije na početku i na kraju punog ciklusa (sesije) mjerenja pomoću visokoenergetskog polarimetra opisanog u radu - tzv. nazvao. ALPHA polarimetar.

U prvoj seriji mjerenja korišteno je , , , prikazano na sl. 8 konfiguracija postavke s metom koja se nalazi u fokusu F3 (nazvat ćemo je "prva postavka" radi kratkoće).

Ekstrahirani snop primarnih deuterona fokusiran je dubletom kvadrupolnih leća na metu koja se nalazi u fokusu F3. Raspodjela intenziteta na meti u ravnini okomitoj na smjer snopa bila je bliska Gaussovoj raspodjeli s disperzijama mxa 6 mm i oy ≈ 9 mm po horizontalnoj i okomitoj osi. Korištene su karbonske mete (50,4 g/cm2 i 23,5 g/cm2) cilindričnog oblika promjera 10 cm, što je omogućilo pretpostavku da cijeli primarni snop pogađa metu.

Intenzitet snopa deuterona koji je padao na metu praćen je pomoću ionizacijske komore 1C (vidi sl. 8), smještene ispred mete na udaljenosti od 1 m od nje, i dva scintilacijska teleskopa Mi i M2, svaki s tri pultovi, usmjereni na aluminijsku foliju debljine 1 mm. Apsolutna kalibracija monitora nije provedena. Razlika u određivanju relativnog intenziteta s različitih monitora dosegnula je 5%. Ta je razlika uključena u sustavnu pogrešku.

Scintilacijski brojači u žarištima F4 (F4b F42), F5 (F5i) i F6 (F6i) korišteni su za mjerenje vremena leta na bazama od 74 metra (F4-F6) i 42 metra (F5-F6). Za generiranje okidača korišteni su scintilacijski brojači Si i Sz, a po potrebi i Čerenkovljev brojač C (s indeksom loma n = 1,033). Za praćenje profila snopa u F6 korišteni su scintilacijski hodoskopi HOH, HOY, HOU, H0V. Karakteristike brojača dane su u tablici 1. Prva postavka eksperimenta, zbog prisutnosti šest otklonskih magneta, omogućila je zanemariv (manji od 10-4) omjer pozadine/signala za vrijeme spektri leta čak i na pozitivno nabijenim česticama. Za smanjenje mrtvog vremena korišteno je suzbijanje protona (za dva reda veličine) u okidaču pomoću Čerenkovljevog brojača. Neudobnost takve postavke je zbog potrebe za rekonfiguracijom velikog broja magnetskih elemenata. Stoga su eksperimentalni podaci u prvoj postavci prikupljeni s pionskim momentom fiksiranim 4V kanalom (3,0 GeV/c), čiji je stupanj ispod praga povećan smanjenjem momenta deuterona. U drugoj seriji mjerenja, provedenoj u lipnju-srpnju 1997., podaci su prikupljeni u malo drugačijoj konfiguraciji postava s metom smještenom u fokusu F5 (u daljnjem tekstu "druga postavka"), kao što je prikazano na slici. 9. U ovoj postavci povećava se opterećenje brojača glava, posebno kada se mjere na pozitivnim česticama. Kako bi se smanjio utjecaj takvih opterećenja, korišten je NT scintilacijski hodoskop u dijelu glave koji se sastojao od osam plastičnih scintilatora gledanih s obje strane FEU-87. Sigaali iz ovog hodoskopa korišteni su za analizu vremena leta (na temelju 30 m), koja je u ovom slučaju provedena za svaki element zasebno. Položaj i profil snopa (ax 4 mm, ty = 9 mm) na meti praćeni su žičanom kamerom, intenzitet - ionizacijskom komorom 1C i scintilacijskim teleskopima M i Mg. Mjerenja druge serije provedena su s vodikovom metom (7 g/cm2), berilijskom metom (36 g/cm2) u obliku paralelopipeda minimalne poprečne (u odnosu na gredu) veličine 8x8 cm2 i karbonskom metom (55 g/cm2) cilindričnog oblika promjera 10 cm.Dimenzije brojača za drugu pokusnu postavu dane su u tablici 2. Kutovi rotacije za sve otklonske magnete prikazani su u tablici 3.

Konfigurabilni prikazi podataka i hardvera

Preporučeni način pisanja radnog modula: čitanje i pisanje izvode se kao međuspremnik ulaznih i izlaznih operacija na standardnim ulaznim i izlaznim tokovima procesa blokiranja; SIGPIPE signal i EOF stanje dovode do normalnog završetka procesa. Radni modul može se implementirati ovisno i neovisno o sastavu prikupljenih podataka (tj., sadržaju tijela paketa) i opremi koja se servisira (u daljnjem tekstu "ovisno o sesiji" i "neovisno o sesiji"4, respektivno ).

Kontrolni modul je proces koji ne radi s protokom paketa podataka i namijenjen je, u pravilu, za kontrolu nekog elementa(a) qdpb sustava. Implementacija takvog modula, dakle, ne ovisi ni o sadržaju toka paketa niti o sadržaju tijela paketa, što osigurava njegovu univerzalnost (neovisnost o sesiji).

Osim toga, procesi koji primaju izvorne podatke ne putem tokova paketa također su klasificirani ovdje, na primjer, moduli za prezentaciju (vizualizaciju) obrađenih podataka u trenutnoj implementaciji DAQ SPHERE sustava, vidi stavak II.5. Takav kontrolni modul može se implementirati na način neovisan o sesiji ili o sesiji.

Servisni modul je proces koji je dizajniran za organiziranje tokova paketa i ne mijenja ih. Može čitati i/ili pisati u tok paketa, a sadržaj ulaznog i izlaznog toka servisnog modula je identičan. Implementacija servisnog modula ne ovisi o sadržaju toka paketa niti o sadržaju tijela paketa, što osigurava njegovu univerzalnost.

Točka grananja je početna i/ili završna točka za više tokova paketa i dizajnirana je za stvaranje višestrukih identičnih tokova izlaznih paketa iz nekoliko različitih tokova ulaznih paketa (koje proizvode različiti izvori). Točka grananja ne mijenja sadržaj paketa. Implementacija točke grananja neovisna je o sadržaju tokova paketa, što je čini univerzalnom. Redoslijed paketa iz različitih ulaznih tokova u izlaznom toku je nasumičan, ali redoslijed paketa iz svakog ulaznog toka je sačuvan: točka grananja također implementira međuspremnik paketa i osigurava kontrole za njega. Preporuča se implementirati točku grananja kao dio jezgre OS-a (u obliku modula ili upravljačkog programa koji se može učitavati), pružajući odgovarajuće sistemske pozive za upravljanje vlastitim stanjem, izlaz ovog stanja izvana, upravljanje međuspremnikom paketa, i registrirati ulazne i izlazne tokove koji rade s njim. Ovisno o unutarnjem stanju, sistemski poziv točke grane prima (blokira primanje, prima i zanemaruje) pakete iz bilo kojeg ulaznog toka i šalje (blokira slanje) sve primljene pakete u izlazne tokove sistemskim pozivom.

Event stitcher5 je varijanta točke grananja, također dizajnirana za stvaranje nekoliko identičnih izlaznih paketa iz nekoliko različitih (iz različitih izvora) ulaznih tokova. Program za spajanje događaja mijenja sadržaj paketa na sljedeći način: zaglavlje svakog od izlaznih paketa dobiva se izradom novog zaglavlja paketa, a tijelo se dobiva sekvencijalnim povezivanjem tijela jednog ili više (jednog iz svakog registriranog ulaznog toka - tzv. ulazni kanal) tzv. "odgovarajućih" 6 ulaznih paketa za njega. U trenutnoj implementaciji, podudaranje ulaznih i izlaznih paketa zahtijeva: - podudaranje tipova (header.type) ulaznih i izlaznih paketa deklariranih za svaki ulazni kanal prilikom registracije, i - podudaranje brojeva (header.num) ulaznih paketa za podudarne kandidate u svim ulaznim kanalima. Pojam "event stitcher" uveden je jer točnije karakterizira predloženu (prilično jednostavnu) funkcionalnost, za razliku od prilično složenih sustava koji se nazivaju "event builder". Paketi s tipovima koji nemaju deklarirana podudaranja odbacuju se prilikom ulaska u ulazne kanale. Paketi s brojevima koji ne pronađu podudaranja u svim ulaznim kanalima se odbacuju. Implementacija skupljača događaja neovisna je o sadržaju paketa. Preporuča se implementirati spajač događaja kao dio jezgre OS-a (u obliku modula ili upravljačkog programa koji se može učitavati), koji pruža odgovarajući sistemski poziv(e) za upravljanje vlastitim stanjem, izlaz ovog stanja izvana i registriranje ulaza i izlazni tokovi koji rade s njim. Supervizor je upravljački (ili radni, ako su implementirani upravljački paketi) modul koji provodi barem akcije pokretanja, zaustavljanja i upravljanja u qdpb sustavu prema naredbama korisnika sustava (u daljnjem tekstu „operater“). Podudarnost radnji nadzornika s naredbama operatera opisana je u konfiguracijskoj datoteci prvog sv.conf(S). U trenutnoj implementaciji, konfiguracijska datoteka je makefile. Elementima qdpb sustava upravlja se putem mehanizama koje ti elementi pružaju. Upravljani elementi qdpb sustava su: elementi jezgre OS-a (moduli podsustava za održavanje hardvera koji se mogu učitavati, točka(e) grana(e), skup(ovi) događaja(i); radnih modula. Kontrola ostalih elemenata qdpb sustava nije predviđena, kao ni reakcija na situacije u sustavu. Za daljinsko upravljanje, tj. kontrolnim elementima qdpb sustava na računalima koja nisu nadzornik koji izvršava proces (u daljnjem tekstu „udaljena računala”), nadzornik na njima pokreće upravljačke module pomoću standardnih OS alata - rsh(l) / ssh(l), rcmd( 3) pobijediti rpc(3). Za dijalog između operatera i nadzornika, potonji može implementirati interaktivno grafičko korisničko sučelje (Graphics User Interface, dalje u tekstu „GUI“) ili interaktivno sučelje naredbenog retka. Nekim elementima qdpb sustava, koji imaju vlastito GUI, operater može upravljati izravno, bez sudjelovanja nadzornika (primjerice, moduli za prezentaciju podataka). Navedeni projekt je većim dijelom realiziran. Pogledajmo pobliže ključne točke implementacije.

Polarimetarski sustavi za prikupljanje podataka

Prema zadanim postavkama, uslužni program sphereconf konfigurira navedeni modul modula koji se može učitati za rad s CAMAC hardverskim "kkO" upravljačkim programom. Nikakve posebne informacije ne prenose se na učitani modul. Kada navedete opciju naredbenog retka, sphereconf testira konfiguraciju navedenog modula koji se može učitati i ispisuje je u izlazni tok pogreške. Zadano ponašanje uslužnog programa sphereconf modificirano je gornjim prekidačima naredbenog retka. Uslužni program sphereconf vraća nulu ako je uspješan i pozitivan u suprotnom. Uslužni program sphereoper(8) za rukovatelj prekidima CAMAC zove se sphereoper i ima sljedeće naredbeno sučelje: sphereoper [-v] [-b # ] startstop)statusinitfinishqueclJcntcl Prema zadanim postavkama, sphereoper izvršava sistemski poziv oper() s podfunkcijom fun određen prvim pozicijskim argumentom redaka za naredbe u modulu koji se može učitati pripojenom 0. grani CAMAC-a, i šalje rezultat izvršenja u izlazni tok pogreške. Stoga se uslužni program sphereoper može koristiti za implementaciju nekih radnji opisanih u konfiguracijskoj datoteci nadzornika sv.conf(5). Zadano ponašanje uslužnog programa sphereoper mijenja se gornjim prekidačima naredbenog retka. Uslužni program sphereoper vraća nulu ako je uspješan i pozitivan u suprotnom. Za mjerenje brzine izvršavanja CAMAC naredbi implementiran je i prilagođeni rukovatelj prekidima CAMAC speedtest (za više informacija o testiranju DAQ SPHERE sustava na stolu, pogledajte dolje), koji za svaki obrađeni prekid iz CAMAC-a izvršava konfigurirani broj puta testirana CAMAC naredba (odabrana promjenom izvorne datoteke speedtest.c). Modul za učitavanje brzine testiranja konfigurira uslužni program stconf(8) i kontrolira ga uslužni program sphereoper(8) (podržane su samo vrijednosti pokretanja, zaustavljanja, statusa i cntcl prvog argumenta pozicije).

U usporedbi s uslužnim programom sphereconf (8), uslužni program za konfiguraciju stconf (8) ima dodatnu izbornu opciju naredbenog retka -n # za prijenos specifičnih informacija u modul koji se može učitati, označavajući broj ponavljanja naredbe CAMAC koja se testira, prema zadanim postavkama jednako do 10, inače sličan potonjem.

Sustav DAQ SPHERE koristi (u nedistribuiranoj, tj. konfiguraciji koja se u cijelosti izvodi na jednom računalu) najmanje radni modul za pisanje (1), servisni modul bpget(l) i (opcijske) upravljačke module - supervisor sv(l ) i modul grafički prikaz dnevnika sustava alarm(1) iz skupa softverskih modula neovisnih o sesiji koje osigurava qdpb sustav. Zatim ćemo razmotriti softverske module specifične za DAQ SPHERE sustav.

Skupljač statistike u trenutnoj implementaciji naziva se statman i, u smislu qdpb sustava, radni je modul, potrošač toka paketa koji akumulira podatke u zajedničkoj memoriji u obliku pogodnom za korištenje softverskih modula za prezentaciju podataka (vidi dolje) ), i ima sljedeće naredbeno sučelje: statman [- o] [-b bpemstat [-e] ] [-c(- runcffile )]. [-s(- cellcffile )J [-k(- knobjcffile )] [-i(- cleancffile )] [-p(- pidfile )]

Prema zadanim postavkama, modul statman čita pakete iz standardnog ulaznog toka, u skladu sa zadanim konfiguracijskim datotekama koje se koriste, prikuplja informacije iz tijela packet.data svakog dolaznog paketa i akumulira ih u zajedničkoj memoriji. Kada se pokrene, skupljač statistike čita konfiguracijske datoteke u formatima RVN.conf(5), cell.conf(5), knobj.conf(5) i clean.conf(5) (pogledajte paragraf P.3) i inicijalizira interne nizove struktura prema tome pdat, stanica, knvar, knfun, knobj; pokreće ciklus stvaranja na svim inicijaliziranim poznatim objektima i generira događaj PR0G_BEG, nakon čega čita pakete iz standardnog ulaznog toka i za svaki primljeni paket povećava globalni brojač koji odgovara njegovoj vrsti događaja i pokreće ciklus izračunavanja rezultata na svim inicijaliziranim objektima. ćelije i ciklus punjenja/čišćenja na svim inicijaliziranim poznatim objektima. Nakon primanja EOF statusa kraja datoteke na standardnom ulazu ili signalu SIGTERM, generira se događaj PR0G_END, pa se ne preporučuje prekid sa signalom SIGKILL. Događaji PR0G_BEGIN i PR0G_END također pokreću ciklus izračuna za sve inicijalizirane ćelije i ciklus ispunjavanja/brisanja za sve inicijalizirane poznate objekte.

Zadano ponašanje modula statman mijenja se gornjim prekidačima naredbenog retka.

Modul statman vraća nulu ako je uspješan i pozitivan u suprotnom.

Modul statman ignorira signal SIGQUIT. Signal SIGHUP koristi se za ponovno konfiguriranje već pokrenutog statman modula kroz novo čitanje konfiguracijskih datoteka runcffile, cellcffile i knobjcffile (međutim, s istim nazivima kao kada je modul pokrenut), što dovodi do potpunog brisanja svih trenutno akumuliranih informacije i resetiranje rezultata svih računskih ćelija, tj. potpuno ekvivalentno konfiguraciji pri pokretanju. Signal SIGINT uzrokuje novo čitanje konfiguracijske datoteke cellcf datoteke (s istim nazivom kao kod pokretanja) bez resetiranja ćelija, što se može koristiti za njihovo "reprogramiranje" u hodu. Signal SIGUSR1 briše sve akumulirane informacije, uključujući interne globalne brojače događaja, signal SIGUSR2 briše akumulirane informacije prema konfiguracijskoj datoteci cleancffile. Oba ova signala također poništavaju rezultate svih računskih ćelija. Signal SIGTERM mora se koristiti za priopćavanje normalnog zahtjeva za prekid modulu.

Konfiguracijska datoteka poznatih objekata modula statman može sadržavati deklaracije samo tipova koje podržava modul, trenutno sljedeće: "hist", "hist2", "cnt", "coord" i "coord2" (pogledajte odjeljak II. 3 za više detalja). Za svaki redak podataka u takvoj datoteci, prvo (ime), treće (vrsta), peto (događaj popunjavanja), šesto (uvjet popunjavanja) i sedmo (događaj popunjavanja) polja imaju svoju standardnu ​​vrijednost za knobj.conf(5 ) format. Polja koja predstavljaju argumente funkcija create (drugi), fill (četvrti), clear (osmi) i destroy (deveti) moraju biti u skladu s programskim sučeljem odgovarajućih obitelji dobro poznatih funkcija.

Analiza izvora sustavnih pogrešaka

Modul za prikaz tekstualnih podataka dizajniran je za tekstualnu vizualizaciju informacija prikupljenih u zajedničkoj memoriji od strane sakupljača statistike. Zove se cntview i ima sljedeće naredbeno sučelje: cntview [-k(-I knobjconffile )] [-p(- pidfile )] [ vrijeme za spavanje.

Prema zadanim postavkama modul cntview čita podatke koje je skupljač statistike statman(l) akumulirao u zajedničkoj memoriji, interpretira ih prema zadanoj konfiguracijskoj datoteci u knobj.conf(5) formatu i šalje svoj tekstualni (ASCII) prikaz u grešku izlazni tok.

Zadano ponašanje modula cntview modificirano je gornjim prekidačima naredbenog retka. Modul cntview vraća nulu ako je uspješan i pozitivan u suprotnom. Modul cntview ignorira signal SIGQUIT. Signal SIGHUP koristi se za ponovno konfiguriranje već pokrenutog cntview modula ponovnim čitanjem konfiguracijske datoteke (ali s istim nazivom kao kada je modul pokrenut). Signal SIGUSR1 se zaustavlja, a signal SIGUSR2 nastavlja čitati i prikazivati ​​informacije iz zajedničke memorije. SIGINT preusmjerava sljedeću skupinu podataka na pisač s kompajliranim nazivom putem pomoćnog programa Irg(1). Signal SIGTERM mora se koristiti za prijenos normalnog zahtjeva za prekid do modula. Konfiguracijska datoteka poznatih objekata modula cntview može sadržavati samo deklaracije tipa "dent" koje podržava modul (pogledajte paragraf II.3 za više detalja). Za poznati objekt "udubljenje", prvo (ime), treće (tip), peto (događaj popunjavanja), šesto (uvjet popunjavanja) i sedmo (događaj popunjavanja) polja podatkovne linije imaju svoju standardnu ​​vrijednost za knobj.conf (S) formatu, zatim kako se polja koja predstavljaju argumente funkcija create (druga), fill (četvrta), clear (osma) i destroy (deveta) moraju uskladiti s programskim sučeljem odgovarajuće obitelji poznatih funkcija. Na primjer, deklaracija jednog poznatog objekta tipa "dent" napisana je na sljedeći način: Obj0041 41;shmid;semid dent 41;3;semid;type_ULong;nht,type_String;4;cnt21:cnt22:cnt23 \ DATA_DAT_0 - NIKADA VIŠE gen prescfg(l) uslužni program (vidi odjeljak II.3) generira deklaraciju poznatog objekta "dent" danog gore iz prototipa sljedećeg oblika: dent 41 1 -1 shmid semid 3 ULong nht 4 cnt%2lN DAT_0 - N uslužni program za nadzor učitanih modula jezgre OS-a zove se watcher i ima sljedeće naredbeno sučelje: watcher [-b # ] [-p(- pidfile )] [ sleeptime ] Prema zadanim postavkama, uslužni program watcher prikuplja informacije o statusu (pozivanjem oper() s podfunkcija HANDGETSTAT) iz rukovatelja korisničkim prekidima u intervalima od 60 sekundi -MAK, priključen na 0. granu CAMAC-a, analizira stanje potonje, uzimajući u obzir prethodno primljene slične informacije, i izdaje poruke o pogrešci u izlazni tok pogreške. Stoga se uslužni program promatrača može koristiti zajedno s modulom grafičke reprezentacije alarma (1) dnevnika sustava za prijavu nekih grešaka u SPHERE DAQ sustavu. Zadano ponašanje uslužnog programa promatrača mijenja se gornjim prekidačima naredbenog retka. Uslužni program promatrača vraća nulu ako je uspješan i pozitivan u suprotnom. Uslužni program promatrača ignorira signale SIGHUP, SIGINT i SIGQUTT. Signal SIGUSR1 pauzira, a signal SIGUSR2 nastavlja prikupljati informacije. Signal SIGTERM mora se koristiti za priopćavanje normalnog zahtjeva za prekid modulu. Za kontrolu SPHERE DAQ sustava može se koristiti nadzornik sv(l), opisan u stavku II.2. Također je moguće izravno, bez pomoći nadglednika, izvršiti pomoćnim programom make (1) iste naredbe ciljnog operatora iz nadglednikove konfiguracijske datoteke sv.conf. Opišimo svrhu glavnih operatorskih naredbi: load - učitavanje i konfiguriranje modula jezgre OS-a koji se mogu učitavati - točka grananja (4) i rukovatelj korisničkim prekidima CAMAC sfera (4), pokretanje servisnog modula bpget(l) i njegovo pričvršćivanje (u stanje BPRUN) do točke grananja, inicijalizacija CAMAC opreme. unload (obrnuto učitavanje naredbe) - deinicijalizacija CAMAC hardvera, završetak bpget(l) modula, istovar točke grananja i prilagođenog CAMAC rukovatelja prekidima, loadw - pokretanje radnog pisača modula (1) sa zahtjevom za unos potrebne parametre i podsjetnik o mogućnosti unosa neobaveznih i pridruživanja (u BPSTOP stanju) točki grane. unloadw (obrnuta naredba na loadw) - završetak modula za pisanje (1). učitava - pokreće radni modul statman(l) i pripaja ga (u BPSTOP stanju) na točku grananja. istovaruje (naredba obrnuto na učitava) - završetak statman modula (1). loadh - pokretanje modula za grafički prikaz podataka histview (1) pomoću uslužnog programa xterm(l) u posebnom prozoru grafičkog sustava XII. unloadh (obrnuta naredba u loadh) - završetak histview modula (1). loadc - pokretanje modula za prikaz tekstualnih podataka cntview (1) pomoću uslužnog programa xterm(l) u zasebnom prozoru grafičkog sustava XII. unloadc (obrnuta naredba na loadc) - završetak cntview modula (1). start_all - mijenja stanje svih veza do točke grananja u BPRUN. stop_all (obrnuta naredba u start_all) - mijenja stanje svih veza do točke grananja u BPSTOP. init - inicijalizacija CAMAC opreme (mora se izvršiti, na primjer, nakon uključivanja napajanja čitljivih sanduka, također uključenih u opterećenje). završetak (obrnuto na init naredbu) - deinicijalizacija CAMAC opreme (mora se izvršiti, na primjer, prije isključivanja napajanja, također uključeno u istovar). nastaviti - početak obrade CAMAC prekida i pokretanje uslužnog programa promatrača. pauza (naredba obrnuto za nastavak) - završava uslužni program promatrača i zaustavlja obradu CAMAC prekida. cleanall - brisanje svih informacija akumuliranih u zajedničkoj memoriji od strane statman modula (1). clean - brisanje informacija akumuliranih u zajedničkoj memoriji modula statman (1), u skladu s konfiguracijskom datotekom navedenom prilikom pokretanja modula u formatu clean.conf(5). pauseh (obrnuto na naredbu conth) - pauzira vizualizaciju podataka modulom histview (1). pausec (obrnuti naredbu na contc) - pauzira vizualizaciju podataka modulom cntview (1). conth - nastavak vizualizacije podataka modulom histview (1). contc - nastavak vizualizacije podataka modulom cntview (1). status - ispisuje sažetak statusa učitanih elemenata sustava DAQ SPHERE u datoteke dnevnika syslogd(8) demona. seelog - počnite pregledavati poruke iz DAQ SPHERE sustava koje stižu u log datoteke syslogd(8) demona pomoću pomoćnog programa tail(l). confs - obustava vizualizacije podataka pomoću modula histview (1) i cntview (1), rekonfiguracija modula statman (1), histview (1) i cntview (1), nastavak vizualizacije podataka (koristi se nakon promjene odgovarajućih konfiguracijskih datoteka). Sustav DAQ SPHERE trenutno koristi sljedeće besplatne programske pakete trećih proizvođača (uz one “naslijeđene” od qdpb sustava): SATAS paket - implementacija servisnog podsustava CAMAC. ROOT paket - koristi se kao API za grafičku vizualizaciju histograma za implementaciju modula za prikaz podataka histview (1).

Golyshkov, Vladimir Aleksejevič

1972

/

lipanj

Trenutno stanje fizike i tehnologije za proizvodnju snopova polariziranih čestica

Sadržaj: Uvod. Spin stanje čestice. Principi dobivanja polariziranih iona. Metoda atomskog snopa. Disocijacija molekula vodika. Formiranje slobodnog atomskog snopa. Atomi vodika i deuterija u magnetskom polju. Magnet za odvajanje. Radiofrekvencijski prijelazi. Radiofrekvencijski prijelazi u slabom polju. Radiofrekvencijski prijelazi u jakom polju. Trenutne instalacije. Ionizacija atomskog snopa. Ionizator sa slabim magnetskim poljem. Ionizator s jakim magnetskim poljem. Dobivanje negativnih iona ponovnim punjenjem pozitivnih polariziranih iona. Ionizacija teškim česticama. Lambova metoda. Energetske razine atoma vodika i deuterija sa n= 2 u jednoličnom magnetskom polju. Godišnja doba života. Polarizacija u metastabilnom stanju. Procesi ponovnog punjenja. Dobivanje negativnih iona. Dobivanje pozitivnih iona. Metode povećanja polarizacije snopa. Izvor negativnih polariziranih iona. Mjerenje polarizacije iona. Brzi ioni. Spori ioni. Izvori polariziranih iona helija-3 i litija. Polarizirani jednostruko nabijeni ioni helija-3. Izvori polariziranih litijevih iona. Magnetizirani monokristal kao donor polarizacije. Ubrizgavanje polariziranih iona u akcelerator. Cockcroft-Waltonov akcelerator i linearni akcelerator. Van de Graaffov akcelerator. Tandem akcelerator. Ciklotron. Akumulacija polariziranih iona. Ubrzanje polariziranih iona. Ciklotron. Sinkrociklotron. Fazotron s prostornom varijacijom magnetskog polja. Sinhrotron. Postignuća pojedinih laboratorija. Berkeley, Kalifornija. Los Alamos. Zaključak. Citirana literatura.